„Coulomb-törvény” változatai közötti eltérés
Ugrás a navigációhoz
Ugrás a kereséshez
| 3. sor: | 3. sor: | ||
\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 } \frac{q_1 q_2}{|\mathbf{r}|^2} \hat{\mathbf{r}}</math> | \frac{1}{4 \pi \epsilon_0 } \frac{q_1 q_2}{|\mathbf{r}|^2} \hat{\mathbf{r}}</math> | ||
:::ahol | :::ahol | ||
| − | :::: <math>\mathbf{F}</math> elektrosztatikus erô vektora, | + | :::: <math>\mathbf{F}</math> az elektrosztatikus erô vektora, |
| − | :::: <math>q_1</math> az egyik | + | :::: <math>q_1</math> az egyik pontszerû test töltése |
| − | :::: <math>q_2</math> a második | + | :::: <math>q_2</math> a második pontszerû test töltése |
:::: <math>\mathbf{r}=\mathbf{r_1}-\mathbf{r_2}</math> a két töltés közötti távolság vektora, | :::: <math>\mathbf{r}=\mathbf{r_1}-\mathbf{r_2}</math> a két töltés közötti távolság vektora, | ||
:::: <math>\mathbf{r_1} \ </math> a <math>q_1</math> töltés helyvektora | :::: <math>\mathbf{r_1} \ </math> a <math>q_1</math> töltés helyvektora | ||
:::: <math>\mathbf{r_2} \ </math> a <math>q_2</math> töltés helyvektora | :::: <math>\mathbf{r_2} \ </math> a <math>q_2</math> töltés helyvektora | ||
:::: <math> \hat{\mathbf{r}}</math> egy olyan egységvektor, amely '''r''' irányába mutat. | :::: <math> \hat{\mathbf{r}}</math> egy olyan egységvektor, amely '''r''' irányába mutat. | ||
A lap 2006. június 7., 22:48-kori változata
- [math]\mathbf{F} = \frac{1}{4 \pi \epsilon_0} \frac{q_1 q_2 }{|\mathbf{r}|^3} \mathbf{r} =
\frac{1}{4 \pi \epsilon_0 } \frac{q_1 q_2}{|\mathbf{r}|^2} \hat{\mathbf{r}}[/math]
- ahol
- [math]\mathbf{F}[/math] az elektrosztatikus erô vektora,
- [math]q_1[/math] az egyik pontszerû test töltése
- [math]q_2[/math] a második pontszerû test töltése
- [math]\mathbf{r}=\mathbf{r_1}-\mathbf{r_2}[/math] a két töltés közötti távolság vektora,
- [math]\mathbf{r_1} \ [/math] a [math]q_1[/math] töltés helyvektora
- [math]\mathbf{r_2} \ [/math] a [math]q_2[/math] töltés helyvektora
- [math] \hat{\mathbf{r}}[/math] egy olyan egységvektor, amely r irányába mutat.
- ahol
